燃气燃烧方法——部分预混式燃烧.docx

1、燃气燃烧方法部分预混式燃烧燃气燃烧时，一次空气过剩系数在 01 之间，预先混入了一部分燃烧所需空气，这种燃烧方法称为部分预混式燃烧或大气式燃烧。一、部分预混层流火焰一、部分预混层流火焰产生部分预混层流火焰的典型装置就是本生灯。如图 346，燃气从本生灯下部小口喷出，井引射入一次空气，在管内预先混合，预混后的气体自灯口喷出燃烧，产生圆锥形的火焰，周围大气亦供给部分空气，称为二次空气，通过扩散与一次空气未燃尽的燃气混合燃烧。这样，在正常燃烧时形成两个稳定的火焰面：内火焰面，即由燃气与一次空气预混合后燃烧而产生。为圆锥形，呈蓝绿色，强而有力，温度亦商，为部分预混火焰，也称为蓝色锥体；外火焰面，是二次

2、空气与一次空气未燃尽的燃气进行的扩散混合燃烧，其形状也近似圆锥形，呈黄色，软弱无力，温度较低，这是扩散火焰。蓝色的预混火焰锥体出现是有条件的。若燃气空气混合物的浓度大于着火浓度上限，火焰就不可能向中心传播，蓝色锥体就不会出现，而成为扩散式燃烧。若混合物中燃气的浓度低于着火浓度下限，则该混合气根本不可能燃烧。氢气燃烧火焰出现蓝色锥体的一次空气系数范围相当大，而甲烷和其它碳氢化合物的燃烧火焰出现蓝色锥体的一次空气系数范围则相当窄。蓝色锥体的实际形状，如图 355，可用管道中气流速度的分布和火焰传播速度的变化来解释。层流时，沿管道截面上气体的流速按抛物线分布，喷口中心气流速度最大，至管壁处降为零。静

3、止的蓝色锥体焰面说明了锥面上各点的正常火焰传播速度 sn(其方向指向锥体内部)与该点气流的法向分速度 vn相平衡，也即对于预混火焰锥面上的每一点都存在以下关系式，通常称为米赫尔松余弦定律：sn=vn=vcos(55)式中 预混气流方向与焰面上该点法线方向之间的夹角。余弦定律表明了层流火焰传播速度与迎面来的气流速度在火焰稳定情况下的平衡关系，火焰虽有向内传播的趋势，但仍能稳定在该点。另一方面，蓝色锥体焰面上各点，还有一个气流切向分速度，使该处的质点要向上移动。因此、在焰面上必须不断进行下面质点对上面质点的点火，也就是说，需要一个底部点火源。为了说明什么是最下部的点火源，需要分析一下根部的情况。在

4、火焰根部，靠近壁面处气流速度逐渐减小，至管壁处降至零，但火焰并不会传到燃烧器里去，因为该处的火焰传报速度因管壁散热也减小了。在图 355 中的点 1 处，火焰传播速度小于气流速度，即 snv。这样，在点 1 和点 2 之间，势必存在一个sn=v 的点 3，在点 3 上，焰面的法线方向和预混气流方向一致；即夹角=0。这就是说，在燃烧器出口的周边上，存在一个稳定的水平焰面，它就是燃烧器底部预混气流的点火源，称之为“点火环”。蓝色锥体的高度，也与火焰传播速度和可燃混合气流速度有关。如图 356，设锥体高度为 h,喷管出口半径为 r，在锥休表面取一微元面，它在高度上的投影为 dh，在径向上的投影为 d

5、r。图图 3-5-53-5-5 蓝色锥体表面的速度分布蓝色锥体表面的速度分布图图 3-5-63-5-6 蓝色锥体形状蓝色锥体形状这就是蓝色锥体形状的微分方程式。为了求锥体高度 h，可将该微分方程式积分。但由于沿 r 方向，v 和 sn都是变化的，要求积分很困难。简单的处理方法是，假设锥体为正锥体；锥体底面半径与喷管出口半径相等；sn为常数，不随 r 变化。这时 cos也为常数，即为断面上的气流平均速度，设可燃混合气体积流量为qv,。解方程(56)得上式表明，影响火焰高度的因素是 r、q 和 sn。当可燃混合气成分和喷管出口尺寸一定时，平均流速或体积流量增加，都将使火焰高度增加；而火焰传播速度加

6、大，其高度减小：当喷管尺寸和可燃混合气流量发生改变时，出口半径加大，火焰高度增加。由锥体高度近似公式(357)，就可以推导出动力法测定火焰正常传播速度的公式(346)，即：二、部分预混层流火焰的稳定二、部分预混层流火焰的稳定如前所述，火焰稳定的必要条件就是火焰传播速度 sn 与新鲜可燃混合气的流速。的相对平衡。对于预混层流火焰，为了维持火焰稳定，火焰锥面上各点的 sn 和 v 必须满足“余弦定律”，而火焰锥根部必须具备有“点火环”作为一固定点火源。然而，点火环存在是有条件的，只有燃烧器在一定范围内工作时才能产生。如果燃烧强度不断加大，由于 v=sn 的点更加靠近管口，点火环就逐渐变窄。最后点火环消失，火焰脱离燃烧器出口，在一定距离以外燃烧，发生离焰。若气流速度再度增大，火焰就被吹熄了，称为脱火。如果进入燃烧器的燃气流量不断减少，即气流速度不断减小，蓝色锥体越来越低，最后由于气流速度小于火焰传播速度，火焰将缩进燃烧器，出现回火。脱火和回火现象都是不允许的，因为它们都会引起不完全燃烧，产生一氧化碳等有毒气体。对炉膛来说，脱火和回火引起熄火后，形成爆炸性气体，容易发生事故。因此，研究火焰的稳